Зависимость скорости распространения света в веществе от частоты (длины волны) - rita.netnado.ru o_O
Главная
Поиск по ключевым словам:
страница 1
Похожие работы
Название работы Кол-во страниц Размер
27. Об опытной проверке зависимости скорости света от скорости источника 1 103.15kb.
Урока: Источники света. Распространение света 1 67.25kb.
"Отражение света" 1 52.04kb.
Филонович С. Р. "Самая большая скорость" 1 143.98kb.
Урок изучения нового материала с элементами исследовательской деятельности 1 74.34kb.
Рабочая программа по физической культуре для 4 класса умк «Гармония»... 3 251.44kb.
1. Зная величину солнечной постоянной для Земли найти величину солнечной... 1 18.78kb.
Урок по физике в 10 классе 1 54.21kb.
Кто первым и когда высказал мысль о нестационарности Вселенной 1 10.51kb.
9 класс. Итоговое тестирование по технологии 1 54.27kb.
Лабораторная работа №4 распространение пламени в газовых смесях определение... 1 178.81kb.
Примерное тематическое планирование 1 21.88kb.
Публичный отчет о деятельности моу кассельская сош 2 737.71kb.
Зависимость скорости распространения света в веществе от частоты (длины волны) - страница №1/1

Волновая оптика

Дисперсия света – зависимость скорости распространения света в веществе от частоты (длины волны). Благодаря дисперсии света сложный свет, представляющий совокупность волн разных частот, разлагается на цветные монохроматические лучи с определенной частотой при преломлении в призме. Так как частота не меняется, то длина волны при переходе из одной среды в другую будет меняться

При распространении света выполняется принцип Гюйгенса: каждая точка среды, до которой дошла волна, становится источником вторичных волн.

Если волны когерентны (т.е. имеют одинаковую волну и фазу колебаний), то в некоторой точке пространства они будут складываться, т.е. будет наблюдаться интерференция света. Результатом интерференции будет усиление или ослабление волн в данной точке пространства. Условия усиления волн (максимума):

- разность хода двух волн равна целому числу длин волн Δd = kλ

- разность фаз приходящих волновых колебаний будет равна четному числу π Δϕ = 2k

- запаздывание времени прихода волн отличается на целое число периодов Δt = kT

Условия ослабления волн (минимума) соответственно:

- разность хода двух волн равна нечетному числу полудлин волн Δd = (2k + 1)λ/2

- разность фаз приходящих волн равна нечетному числу π Δϕ = (2k + 1)π

- время запаздывания равно нечетному числу полупериодов Δt = (2k + 1) T/2.

Вторым важным волновым свойством является дифракция – огибание волнами препятствий, соизмеримых с длиной волны. Так как длина световой волны мала, то наблюдение дифракции света возможно на малых отверстиях (щелях) или малых преград. Результатом дифракции будет чередование максимумов и минимумов освещенности, полученной при нормальном падении света на щель. Максимум наблюдается, если разность хода равна целому числу длин волн, т.е.

d sinϕ = , где d – размер щели.

При падении света на дифракционную решетку (совокупность большого числа щелей в непрозрачном экране, имеющих одинаковую длину и расположенных на одинаковом расстоянии друг от друга) наблюдается дифракционная картина – чередование минимумов и максимумов освещенности. Период решетки d – сумма ширины прозрачной и непрозрачной полос решетки или количество штрихов на 1 мм. Условие получения максимума:



d sinϕ = , где k – порядок спектра, k = 0, 1, 2…

Т.к. угол дифракции ϕ очень мал, то sin ϕ = tg ϕ = b / L, где b – расстояние от центрального максимума до максимума k-го порядка, L – расстояние от решетки до экрана. Потому условие максимума запишется в виде:



Решетка может давать максимальный порядок спектра в случае, когда sinϕ = 1. Потому максимальный порядок определяется как целая часть отношения периода решетки к длине световой волны: